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近年來,范德瓦爾斯(vdW)材料中的表面化激元(SP)研究,例如等離化激元、聲子化激元、激子化激元以及其他形式化激元等,受到了廣大科研工作者的關(guān)注,成為了低維材料域納米光學(xué)研究的熱點(diǎn)。其中,范德瓦爾斯原子層狀晶體存在*的激子化激元,可誘導(dǎo)可見光到太赫茲廣闊電磁頻譜范圍內(nèi)的光學(xué)波導(dǎo)。同時(shí),具有較強(qiáng)的激子共振可以實(shí)現(xiàn)非熱刺激(包括靜電門控和光激發(fā))的光波導(dǎo)調(diào)控。
前期的眾多研究工作表明,掃描近場(chǎng)光學(xué)顯微鏡(SNOM)已經(jīng)被廣泛用于穩(wěn)態(tài)波導(dǎo)的可視化表征,非常適合評(píng)估范德瓦爾斯半導(dǎo)體的各向異性和介電張量。 如上所述,范德瓦爾斯材料中具有異常強(qiáng)烈的激子共振,這些激子共振能產(chǎn)生吸收和折射光譜征,這些征同樣被編碼在波導(dǎo)模式的復(fù)波矢量qr中,鑒于范德瓦爾斯半導(dǎo)體在近紅外和可見光范圍內(nèi)對(duì)ab-平面的光學(xué)化率有重大影響,因此引起了人們的研究興趣。
2020年7月,美國哥倫比亞大學(xué)Aaron J. Sternbach和D.N. Basov教授等研究者在Nature Communications上發(fā)表了題為:”Femtosecond exciton dynamics in WSe2 optical waveguides”的研究文章。研究者以范德瓦爾斯半導(dǎo)體中的WSe2材料為例,用德國neaspec公司的納米空間分辨超快光譜和成像系統(tǒng),通過飛秒激光激發(fā)研究了WSe2材料中光波導(dǎo)在空間和時(shí)間中的電場(chǎng)分布,并成功提取了飛秒光激發(fā)后光學(xué)常數(shù)的時(shí)間演化關(guān)系。同時(shí),研究者也通過監(jiān)視波導(dǎo)模式的相速度,探測(cè)了WSe2材料中受激非相干的A-exciton漂白和相干的光學(xué)斯塔克(Stark)位移。
原文導(dǎo)讀:
① 在納米空間分辨超快光譜和成像(tr-SNOM)實(shí)驗(yàn)中(圖1,a),研究者將Probe探測(cè)光(藍(lán)色)照到原子力顯微鏡(AFM)探針的頂點(diǎn)上,從探針頂點(diǎn)(光束A)散射回的光被離軸拋物面鏡(OAPM)收集并發(fā)送到檢測(cè)器。同時(shí),WSe2材料的中的波導(dǎo)被激發(fā)并傳播到樣品邊緣后,進(jìn)而波導(dǎo)被散射到自由空間(光束B)。第二個(gè)Pump泵通道(紅色)可均勻地?cái)_動(dòng)樣本并改變波導(dǎo)的傳播。 通過在WSe2/SiO2界面處的近場(chǎng)tr-SNOM的振幅圖像(圖1b)可明顯觀察到約120 nm厚WSe2材料邊緣(白色虛線)處形成的征周期條紋—光波導(dǎo)電場(chǎng)分布。研究者進(jìn)步通過定量分析數(shù)據(jù),分別獲取了穩(wěn)態(tài)和光激發(fā)態(tài)下,WSe2中波導(dǎo)的光波導(dǎo)的相速度q1,r和q1,p。
圖1:納米空間分辨超快光譜和成像系統(tǒng)對(duì)WSe2材料中光波導(dǎo)的納米成像結(jié)果。
a:實(shí)驗(yàn)示意圖(藍(lán)色為Probe光,紅色為Pump光);b:近場(chǎng)納米光學(xué)成像 c: 在穩(wěn)態(tài)下,WSe2邊緣的近場(chǎng)光學(xué)振幅圖像;d: 光激發(fā)態(tài)下,延遲時(shí)間 Δt=1ps的WSe2邊緣的近場(chǎng)光學(xué)振幅圖像;e: 分別對(duì)c、d進(jìn)行截面分析,獲取定量數(shù)據(jù)。Probe探測(cè)能量,E=1.45 eV
② 研究者通過變化Probe探測(cè)能量范圍(1.46–1.70 eV)及其理論計(jì)算成功獲取了WSe2晶體穩(wěn)態(tài)下的色散關(guān)系和理論數(shù)據(jù)顯示A-exciton所對(duì)應(yīng)的能量。
圖2:WSe2晶體穩(wěn)態(tài)動(dòng)力學(xué)的時(shí)空納米成像研究。
a: 不同Probe能量的近場(chǎng)光學(xué)振幅;b: 傅里葉變換(FT)分析; c: Lorentz擬合的WSe2塊體材料介電常數(shù)面內(nèi)組成;d: 基于Lorentz模型理論計(jì)算的能量動(dòng)量分布(吸收光譜)。Probe探測(cè)能量,E 1.46–1.70 eV。
③ 為了進(jìn)步研究光激發(fā)下WSe2中波導(dǎo)的色散和動(dòng)力學(xué),研究者進(jìn)步在90 nm的WSe2材料上,通過探測(cè)能量E = 1.61 eV,泵浦能量E = 1.56 eV,泵浦功率1.5 mW的實(shí)驗(yàn)條件進(jìn)行了列的納米空間分辨超快光譜和理論研究。研究結(jié)果表明(圖3a,b),研究者成功獲取到了不同延遲時(shí)間Δt與δq2和δq1的關(guān)系。結(jié)果表明:光激發(fā)后的di個(gè)ps內(nèi),虛部q2(圖3a)突然下降(δq2<0)并迅速恢復(fù)。另方面,理論計(jì)算結(jié)果(圖3,c)顯示了在A-exciton附近(黑色虛線箭頭),初始能量Ex處,穩(wěn)態(tài)(黑色虛線)和激發(fā)態(tài)A-exciton能量Ex’(藍(lán)色箭頭)分別的色散關(guān)系。
為了弄清各種瞬態(tài)機(jī)制,微分色散關(guān)系被研究者引入。,研究者定義了微分關(guān)系:δqj=qj,p – qj,r,(j=1,2 分別代表波矢的實(shí)部和虛部,p, pump激發(fā)態(tài),r 穩(wěn)態(tài))。研究者的理論及實(shí)驗(yàn)微分色散關(guān)系結(jié)果(圖3 d、e)成功顯示了光誘導(dǎo)轉(zhuǎn)變中A-exciton的動(dòng)力學(xué)行為。結(jié)果表明:A-exciton附近微分色散的征是由兩個(gè)伴隨效應(yīng)引起的:(i)僅在Δt=0時(shí)觀察到的A-exciton的7 meV藍(lán)移; (ii)A-exciton的漂白(定義為光譜頻譜展寬和/或振蕩強(qiáng)度降低(見圖3d)。 趨勢(shì)(i)在1 ps內(nèi)恢復(fù),與抑制耗散的動(dòng)力學(xué)致(圖3a)。因此,研究者得出結(jié)論,A-exciton共振的瞬態(tài)藍(lán)移是由于相干的光誘導(dǎo)過程所引起。 趨勢(shì)(ii)持續(xù)時(shí)間更長,因此歸因于非相干激子動(dòng)力學(xué)。
圖3:WSe2中波導(dǎo)模的微分色散和動(dòng)力學(xué)研究。
a: δq2與Δt曲線;b: δq1與Δt曲線; c: 平衡和非平衡條件下洛倫茲模型計(jì)算的色散關(guān)系;d: 理論微分色散關(guān)系;e: 實(shí)驗(yàn)微分色散關(guān)系
綜上所述,波導(dǎo)的瞬態(tài)納米超快成像使我們能夠以亞皮秒(ps)時(shí)間分辨率來量化光誘導(dǎo)變化的WSe2光學(xué)性。研究者在WSe2上成功觀察到了光誘導(dǎo)相速度的大幅變化,這表明所觀察到的效應(yīng)可能在范德瓦爾斯半導(dǎo)體中普遍存在。此外,研究者的研究結(jié)果表明,我們可以按需調(diào)諧范德瓦爾斯半導(dǎo)體的光學(xué)雙折射行為。另方面,研究者的工作開創(chuàng)性地發(fā)展了用tr-SNOM探測(cè)超快激子動(dòng)力學(xué)的工作,并為用波導(dǎo)作為定量光譜學(xué)工具研究納米光誘導(dǎo)動(dòng)力學(xué)鋪平了道路。研究者認(rèn)為這種超快泵浦探測(cè)方法的高空間和時(shí)間分辨率,可能同樣適用于新奇拓?fù)洳牧现械倪吘壞J胶瓦吘壭?yīng)的研究。
neaspec公司用十?dāng)?shù)年在近場(chǎng)及納米紅外域的技術(shù)積累,開發(fā)出的全新納米空間分辨超快光譜和成像系統(tǒng),其Pump激發(fā)光可兼容可見到近紅外的多組激光器,Probe探測(cè)光可選紅外(650-2200 cm-1)或太赫茲(0.5-2 T)波段,實(shí)現(xiàn)了在超高空間分辨(20 nm)和超高時(shí)間分辨(50 fs)上對(duì)被測(cè)物質(zhì)的同時(shí)表征,可廣泛用于二維拓?fù)洳牧?、范德瓦爾斯(vdW)材料、量子材料的超快動(dòng)力學(xué)研究。
參考文獻(xiàn):
[1]. Aaron J. Sternbach et.al. Femtosecond exciton dynamics in WSe2 optical waveguides, Nature Communications , 11, 3567 (2020);https://www.nature。。com/articles/s41467-020-17335-w
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